# data[].attributes.headline
ANDRES ARIAS CARDENAS 11A :Un soldado habría ofrecido dinero para que niña indígena no revelara que había sido abusada

# data[].attributes.subject
ANDRES ARIAS CARDENAS 11A :Un soldado habría ofrecido dinero para que niña indígena no revelara que había sido abusada

# data[].attributes.body
La Fiscalía escuchó a la víctima, de 12 años, y a otros familiares de esta menor, presuntamente abusada por un grupo de soldados en el corregimiento de Santa Cecilia, en Pueblo Rico, Risaralda.
En las declaraciones, un allegado de la menor indígena les señaló a las autoridades que otro hombre del pelotón le ofreció dinero a una hermana para que se fueran en silencio hacia su resguardo.
Por esta denuncia, el octavo soldado fue involucrado a la indagación.
El comandante del Ejército se trasladará vía aérea hasta el municipio de Pueblo Rico para adelantar un consejo de seguridad.

# data[].attributes.headline
Diputado furioso se desnuda en plena sesión de la cámara en Paraguay

# data[].attributes.subject
Diputado furioso se desnuda en plena sesión de la cámara en Paraguay

# data[].attributes.headline
Sofía García: Nueva Zelanda regresará a la "normalidad" tras superar el covid-19

# data[].attributes.subject
Sofía García: Nueva Zelanda regresará a la "normalidad" tras superar el covid-19

# data[].attributes.body
08-06-2020
El país lleva 17 días sin detectar nuevos casos y dio de alta a su último paciente activo.
Nueva Zelanda regresará este martes a la nueva normalidad después de que la nación oceánica informó que ya no tienen ningún infectado en su territorio, anunció este lunes su primera ministra, Jacinta Ardern.

# data[].attributes.headline
Juan Pablo Henao: Científicos hayan fuerte evidencia de un nuevo tipo de materia

# data[].attributes.subject
Juan Pablo Henao: Científicos hayan fuerte evidencia de un nuevo tipo de materia

# data[].attributes.body
Un grupo de investigación publicó en la revista Nature Physics un estudio a través del uso de ondas gravitacionales, que permitió encontrar pruebas sólidas de la existencia de materia exótica de quarks dentro de núcleos de estrellas de neutrones.

# data[].attributes.attachment_link.readable_text
New speed-of-sound interpolation

The starting point of the new interpolation method is to consider the squared speed of sound \({c}_{\rm{s}}^{2}\) as a function of the baryon chemical potential μ, and use this quantity to construct all other thermodynamic functions, in particular the pressure p( μ). In practice, the speed of sound is first integrated from the CET matching point n CET = 1.1 n ₀ to higher densities to give the baryon density

where μ CET is the baryon chemical potential corresponding to the density n CET, that is, n CET ≡  n( μ CET). This result is then further integrated to arrive at the pressure:

The above relations must be solved numerically in general, but in the following simple case that we have implemented in our analysis, they may be dealt with analytically. Namely, we first take the sequence of N p pairs

$${\{({\mu }_{i},{c}_{{\rm{s}},i}^{2})\}}_{i = 1}^{{N}_{p}}$$

At the matching points μ ₁ and \({\mu }_{{N}_{p}}\), we require p and \({c}_{\rm{s}}^{2}\) to match the corresponding values given by the CET and pQCD EoSs, respectively. In addition, we take n to be continuous at each matching point, but note that our construction allows for EoSs that mimic discontinuous first-order transitions arbitrarily closely.

For a given N p, we have N p − 2 independent matching chemical potentials μ i and N p − 2 independent speed-of-sound points \({{c}_{{\rm{s}},i}^{2}}\), from which one of both is determined through matching to the high-density EoS, leaving 2 N p − 6 parameters for given low- and high-density EoSs. If we instead write this in terms of the number of interpolating segments N ≡  N p − 1, then the result becomes 2 N  − 4. This is one free parameter fewer than the number of free parameters needed to define a polytropic EoS composed of the same number of segments.

The above procedure is used to construct individual EoSs by choosing N = 3, 4, 5 and then randomly picking values for the matching points μ i, speeds of sound c s, i and the pQCD parameter X pQCD (ref. ). The parameter values are taken from uniform distributions μ i ∈ [ μ CET, 2.6 GeV], \({{c}_{{\rm{s}},i}^{2}}\in (0,1)\), X pQCD ∈ [1, 4], in addition to which we choose roughly the same number of the 'hard' or 'soft' nuclear EoSs of ref. . Finally, we vary the extreme EoSs in the ϵ- p plane within each \({c}_{\rm{s}}^{2}\) band plotted in our paper, to ensure that we satisfactorily probe the size of these regions. This leads to the ensemble studied above, which consists of ~570,000 individual EoSs. Roughly 160,000 of these fulfil the astrophysical constraints described in the main text, while ~70,000 of the allowed EoSs contain at least one first-order phase transition. We have carefully made sure that these ensemble sizes are sufficiently high that our results are stable with respect to increasing the number of EoSs.

Finally, we note that while the interpolation method described above is genuinely new, a number of related articles have recently appeared in which the NS matter EoS has been constructed starting from the speed of sound. Although most of these works introduce a non-trivial ansatz function for the quantity, thus being more restrictive than our approach, in ref. the speed of sound is allowed to behave in a more general way. The main difference between the EoS bands constructed in this reference and our current work originates from our high-density pQCD constraint, which effectively forces the EoS to be softer at high densities.

Comparison of different interpolations

To quantify the potential bias introduced into our results by the selection of the speed-of-sound interpolation method, we compare our EoS and MR ensembles to ones obtained with the following two schemes:

a piecewise polytropic interpolation of the pressure as a function of baryon density, \({p}_{i}(n)={\kappa }_{i}{n}^{{\varGamma }_{i}}\)

a spectral interpolation of the adiabatic index \(\varGamma (p)=\frac{\epsilon (p)+p}{p}{\left[\frac{{\rm{d}}\epsilon }{{\rm{d}}p}\right]}^{-1}\) in terms of Chebyshev polynomials

Both of these interpolation methods have been abundantly discussed in the literature.

We construct the EoS bands corresponding to each of the three interpolation methods, implementing the astrophysical constraints listed in the main text. To make the EoS families comparable to each other, we not only make sure that the ensembles are of roughly similar size, but in addition choose the numbers of free parameters in the EoSs to be approximately equal. For the piecewise polytropic interpolation, we allow up to four independent segments (amounting to five free parameters), while for the spectral interpolation proposed by Lindblom we use Chebyshev polynomials of degree five (four free parameters). Finally, for the speed-of-sound interpolation, we use up to five independent segments (six free parameters) in this comparison. In each case, we randomly generate large ensembles of interpolation functions, ensure that the resulting EoSs are causal and thermodynamically consistent, and finally discard those EoSs that are in disagreement with the observational constraints introduced in the main text. Again, we add no explicit first-order transitions to the EoSs, but allow continuous transitions that are arbitrarily strong, thus closely mimicking discontinuous phase transitions.

Our conclusion from the comparison of the constructed EoSs (Extended Data Fig. 1 a) is that the speed-of-sound and polytropic interpolations produce nearly identical results, while the spectral interpolation leads to a somewhat more constrained band. This is not surprising; the spectral method does not build on piecewise-defined interpolating functions, so the resulting EoSs are smooth by construction and unable to describe very sharp and rapid changes in the EoSs.

The families of MR curves obtained by integrating the Tolman-Oppenheimer-Volkoff equations using the above three ensembles of EoSs also largely indicate agreement between the methods (Extended Data Fig. 1b). The minimal and maximal radii for a fixed mass agree well among the different interpolations, with the spectral interpolation occupying a slightly more restricted area for low-mass stars with M < 1.2 M. The agreement between different interpolations also persists as a function of tidal deformability: constraining Λ(1.4 M) according to 70 <  Λ(1.4 M) < 580 (ref. ), we find that the different interpolations still give similar maximal radii as functions of the NS mass as long as M ≳ 1.4 M. In particular, the maximal radii at M = 1.4 M are in excellent quantitative agreement among the different interpolation methods, as is expected from the previously observed tight correlation between NS radii and tidal deformabilities. Considering stars with smaller masses, we observe that the speed-of-sound and piecewise polytropic interpolations allow EoSs that are extremely hard at low densities, leading to large radii R ≈ 14 km for M ≈  M, but rapidly soften at larger densities, such that for M = 1.4 M the radii are smaller and consistent with the upper limits for tidal deformability. Again, because the spectral method leads to smoother interpolations, it is natural that it does not allow these rapidly changing EoSs.

Another difference between the interpolation schemes is that the polytropic interpolation does not allow for as massive stars as the other two. We attribute this to the fact that to achieve very large maximal masses, the EoS needs to stay very stiff, c s  ≈ 1, throughout an extensive density window, which is difficult to realize with polytropic interpolation functions. This difference between different interpolations is somewhat ameliorated when upper limits are placed on the tidal deformability.

Polytropic index and its relation to the phase of QCD matter

As stated in the main text, our criterion for identifying the phase of QCD matter in NS cores is based on analysing the behaviour of the polytropic index \(\gamma \equiv {\rm{d}}({\mathrm{ln}}\,p)/{\rm{d}}({\mathrm{ln}}\,\epsilon )\), that is, the slope of the EoS in Fig. 1 and Extended Data Figs. 1a, 2 and 3. Here, we comment on the physics behind this statement, and explain our choice to identify the presence of quark matter using as the quantitative criterion γ  < 1.75 continuously up to asymptotic densities.

Matter that exhibits exact conformal symmetry, that is, it does not possess intrinsic mass scales, is characterized by γ = 1, independent of the strength of the coupling. This is so because, in the absence of any dimensionful parameters, the energy density and pressure must be proportional to each other, leading to γ  = 1. This symmetry can also be shown to lead to a speed of sound squared of \({c}_{\rm{s}}^{2}=1/3\) for the system.

In low- and moderate-density QCD matter, it is well known that the ground state does not exhibit the approximate chiral symmetry of the underlying Lagrangian (see, for example, ref. for details). This spontaneous breaking of the symmetry leads to the emergence of the fundamental scales of nuclear matter, such as hadron masses, and scale-dependent interactions. These mass scales lead to a highly non-conformal behaviour for the EoS, which is reflected in the polytropic index taking large values, typically in excess of 2, in viable models of high-density nuclear matter.

Collections of γ values predicted by different nuclear physics models are available through the related adiabatic index \(\varGamma =\frac{\epsilon +p}{\epsilon }\ \gamma\), tabulated for example in table III of ref. and plotted in fig. 5.9 of ref. . A closer inspection of the wide class of EoSs we have gathered from refs. shows that, although there are a number of EoSs for which the polytropic index reaches values of order 1.5 or below, all of these are in conflict with the recent LIGO/Virgo tidal deformability bound-a constraint that in particular rules out typical hyperonic EoSs. For the viable hadronic EoSs we have analysed, γ stays around or above 1.75 in all cases except for MPA1, for which the parameter can drop to ~1.6 at very high densities. This EoS, however, exhibits a speed of sound squared extremely close to unity exactly when γ falls below 2. In addition to casting doubt on its reliability, this fact highlights the lack of overlap between its high-density behaviour and that of our family of interpolated EoSs.

In high-density quark matter, on the other hand, the underlying approximate chiral symmetry of QCD is restored and, as a result, the system exhibits approximate conformal symmetry. Minor violations of conformal behaviour arise from the masses of the up, down and strange quarks; these are, however, very small compared to the nucleon masses. Moreover, the interactions between quarks and gluons also lead to a mild breaking of conformal symmetry in the quark-matter phase, manifesting as a logarithmic dependence of the strong coupling constant on the baryon chemical potential. To a good accuracy, however, quark matter always behaves as an ultrarelativistic gas of interacting quarks and gluons, which becomes even more pronounced in the controlled, perturbative high-density region of the QCD phase diagram, where the polytropic index γ quickly approaches unity.

In the most non-trivial density range near the deconfinement transition, QCD matter evolves from the highly non-conformal hadronic behaviour to one characteristic of quark matter. This transition may take place either as a discontinuous jump in energy density, in which case the value γ = 1.75 may never be reached, or in a smooth crossover manner, whereby a crisp phase identification may not always be feasible (then there may even exist an overlap region where the system can be described both in terms of nuclear and quark degrees of freedom). In either case, our results indicate that the cores of typical pulsars and maximal-mass NSs very probably do not reside here, but rather safely belong to the nuclear and quark matter regimes, respectively. This is reflected in the fact that our qualitative conclusions are not sensitive to the exact choice of the critical polytropic index as long as it resides between the hadronic and quark matter regimes. Indeed, only our detailed numerical conclusions would be somewhat modified should we vary the number γ  = 1.75 in a moderate way.

Analysis of EoS smoothness

In addition to reaching large speeds of sound, one way in which some of the EoSs generated by the speed-of-sound interpolation method can be classified as extreme is that the piecewise nature of the interpolation functions allows for very quick changes in the material properties of the matter in arbitrarily small density windows. Although such versatility is, in principle, a desirable feature of the interpolator, these structures are not very likely to appear in nature, and in addition bring unnecessary complications to the polytropic-index analysis performed in the main text. To quantify the level of local structure in our EoSs, we classify them according to the smallest (logarithmic) energy-density interval where structures appear. In practice, this is implemented by demanding that the energy densities at two successive inflection points, ϵ i and ϵ i + 1, where the speed of sound changes its behaviour, satisfy \(({\epsilon }_{i+1}-{\epsilon }_{i})/{\epsilon }_{i}>\Delta \mathrm{ln}\,\epsilon\) with a given constant \(\Delta \mathrm{ln}\,\epsilon >0\). Note that imposing this constraint does not exclude discontinuous first-order phase transitions or rapid crossovers.

As demonstrated in Extended Data Fig. 2, we find that placing minor smoothness limits (\(\Delta \mathrm{ln}\,\epsilon \lesssim 1\)) affects the allowed EoS region mainly around the matching points, where the EoS is best known, but does not have a significant effect at intermediate densities. However, somewhat larger values (\(\Delta \mathrm{ln}\,\epsilon \gtrsim 1\)) begin to significantly constrain the allowed region at all densities. This shows that the EoSs that make up the boundaries of the EoS band must exhibit both very large speeds of sounds as well as rapid changes in material properties.

For our analysis of the central values of γ in stars of different masses, we have used \(\Delta \mathrm{ln}\,\epsilon >0.5\), which has a minor effect on the global characteristics of the EoS family. In particular, this cut has a minor effect on the MR relation for stars above 1.4 M, shifting the extremes of the allowed radius for a given mass by ~0.3 km at most. Moreover, we note that, for completeness, we have also allowed the first inflection point to approach n CET without limit, finding that all the results presented in the main text remain unchanged.

Comparison with recent mass and radius constraints

Our ensemble of EoSs can also be transformed to the M- R plane to compare its behaviour to recent radius observations of NSs. In Extended Data Fig. 5, we overlay a few representative X-ray MR measurements on top of our family of MR curves, obtained from the EoS ensemble of Fig. 1. We show examples of measurements obtained with three different methods: direct atmosphere-model fits to the time-evolving X-ray burst spectra (corresponding to the low-mass X-ray binary (LMXB) system 4U 1702-429 (yellow curve)), cooling-tail method fits to X-ray burst observations (LMXBs 4U 1724-307 (light brown) and SAX J1810.8-2609 (cyan)) and quiescent LMXB spectra fits to sources with reliable distance measurements (NGC 6304 (dark brown), NGC 6397 (green), M13 (purple), M28 (orange), M30 (black), ω Cen (magenta), 47 Tuc X5 (blue) and 47 Tuc X7 (red)). For the quiescent LMXB measurements we use public data from refs. . We assume, for simplicity, no hot spots. The corresponding atmospheres are assumed to be composed of either hydrogen (dotted lines) or helium (dashed lines), depending on the source.

In general, this kind of qualitative comparison remains largely inconclusive and warrants a further quantitative treatment taking into account the full interplay between different measurements and their uncertainties. That being said, we note that the measurements are consistent with the lower \({c}_{\rm{s}}^{2}\) values as the measured radii are typically around R ≈ 12 km. This is especially true for the most precise MR measurement concerning the NS in 4U 1702−429, which is fully compatible with the subconformal-EoS region, where \({c}_{\rm{s}}^{2}<1/3\). We emphasize that this particular selection of measurements presented in Extended Data Fig. 5 is by no means meant to be exhaustive. A more detailed self-consistent Bayesian treatment of the problem with all the available measurements present in the literature is left for future work.

# data[].attributes.attachment_link.title
Evidence for quark-matter cores in massive neutron stars

# data[].attributes.attachment_link.description
The theory governing the strong nuclear force-quantum chromodynamics-predicts that at sufficiently high energy densities, hadronic nuclear matter undergoes a deconfinement transition to a new phase of quarks and gluons1. Although this has been observed in ultrarelativistic heavy-ion collisions2,3, it is currently an open question whether quark matter exists inside neutron stars4.

# data[].attributes.headline
Camila Martínez      MATARIFE: UN GENOCIDA INNOMBRABLE  

# data[].attributes.subject
Camila Martínez      MATARIFE: UN GENOCIDA INNOMBRABLE  

# data[].attributes.body
el 22 de mayo del 2020 se estrenó la serie Matarife la cual a traído grandes polémicas en redes sociales

# data[].attributes.headline
Político violó cuarentena y se hizo el muerto para no ser capturado

# data[].attributes.subject
Político violó cuarentena y se hizo el muerto para no ser capturado

# data[].attributes.headline
Las protestas de EE.UU se convierten en una lucha por la justicia racial. En Estados Unidos hay 42 millones de afroamericanos, y los datos muestran que las desigualdades raciales siguen marcando su día a día.

# data[].attributes.subject
Las protestas de EE.UU se convierten en una lucha por la justicia racial. En Estados Unidos hay 42 millones de afroamericanos, y los datos muestran que las desigualdades raciales siguen marcando su día a día.

# data[].attributes.body
esta preso en Oak Park Heights,realizaran audiencia el sábado 29 de junio todo esto por el abuso de el oficial al afroamericano floyd el 25 de mayo de 2020 el responsable de la muerte fue arrestado el 29 de mayo
DANNA RENDON

# data[].attributes.body
Orden de captura por un mal contrato en 2005. Su orden de captura fue puesta entre el 5-8 de junio del 2020

# data[].attributes.body
La teoría del Big Bang es el modelo cosmológico predominante para los períodos conocidos más antiguos del universo y su posterior evolución a gran escala.​En 1948, el físico ucraniano nacionalizado estadounidense George Gamow (1904-1968) planteó que el universo se creó a partir de una gran explosión (big bang).

# data[].attributes.attachment_link.readable_text
La teoría del Big Bang es un esfuerzo de los expertos con el fin de poder dar una explicación con respecto a lo que sucedió en el comienzo de nuestro . Los descubrimientos en astronomía y física han demostrado más allá de toda duda razonable que nuestro universo sí tuvo un inicio. Antes de ese momento, no existía absolutamente nada; durante y después de ese momento se creó nuestro universo. La teoría del Big Bang trata de explicar todas las cosas que sucedieron durante y después de ese momento. En su forma más simple, dice que el universo tal como lo conocemos comenzó con una pequeña singularidad, luego se infló durante los próximos 13.800 millones de años hasta llegar a alcanzar el cosmos que conocemos hoy. Las singularidades son zonas del universo que desafían nuestra comprensión actual de la física. Se cree que existen en el centro de los " agujeros negros" los cuales tienen una intensa presión gravitacional. Según los expertos esta presión es tan intensa que la materia finita es aplastada en una densidad infinita y estas mismas zonas de densidad infinita es lo que conocemos con el nombre de "singularidades". Se cree que nuestro universo comenzó como algo infinitesimalmente pequeño, cálido, denso, como una singularidad.

Qué dice la teoría del Big Bang

La teoría nos dice que nuestro se formó hace aproximadamente 14 mil millones de años y que se creó a partir de un punto que estaba en el espacio, el cual se expandió a raíz de una enorme explosión en la cual toda la energía salió expulsada en diferentes direcciones.

Quién la propuso

La teoría del Big Bang fue propuesta por el científico George Gamow durante el año de 1948, y en ella explicaba que el Universo había sido creado luego de una enorme explosión en el espacio. Fue formulada en 1922 por Alexander Friedmann.

Características

Las principales características de la teoría son:

Dice que el universo se creó a partir de una inmensa explosión en el espacio.

Las partículas que se formaron en la explosión se unieron y se formaron los átomos y las estrellas.

Gracias a la explosión se logró dar origen a la materia.

Se formaron las primeras estrellas y galaxias.

Se formó el sol y el sistema solar.

Antecedentes

Antes de dar inicio al siglo XX no se pensaba que el universo se encontraba en expansión, se pensaba que era estático y eterno. La mayoría de las personas se regían por la respuesta teológica a las interrogantes. En 1929, Edwin Hubble hizo observaciones y pudo distinguir que algunas galaxias tenían movimiento y se alejaban de la tierra rápidamente, esta fue la primera prueba del Big Bang

Historia de la teoría del Big Bang

Gracias al descubrimiento de la luz blanca y de las leyes de la emisión de luz por objetos incandescentes se inició una importante rama de la ciencia llamada espectroscopía. También se descubrió que la variación de la longitud de la onda de cualquier objeto estaba en movimiento. Edwin Hubble explicó que el universo no tenía una única galaxia, sino que por el contrario se expandía, publicó luego un análisis sobre la velocidad de las nebulosas y dijo que todas ellas se alejaban de la tierra. En 1949 Fred Hoyle, quien estaba en contra de la teoría, le llamó como Big Bang. A lo largo del siglo XX, la teoría ha logrado ser comprobada gracias a los avances tecnológicos que pueden medir y observar el alejamiento de las galaxias.

Evidencias

Las principales evidencias que dan un respaldo válido a la teoría del Big Bang son las siguientes:

Antes que nada, todos en el mundo sabemos y también estamos razonablemente seguros de que el universo tuvo un comienzo en algún momento determinado.

En segundo lugar, todas las galaxias que existen en el universo parecen de alguna manera alejarse de nosotros por medio de diferentes velocidades que son totalmente proporcionales a su distancia. A esto se le conoce con el nombre de "Ley de Hubble", la cual lleva el nombre del científico Edwin Hubble y que fue promulgada en el año 1889-1953, y quien descubrió este fenómeno en el año 1929. Esta observación de las velocidades de las galaxias respalda la expansión del universo y sugiere que el universo fue una vez algo compacto.

Como tercer aspecto importante, si como la teoría del Big Bang lo afirma una y otra vez, el universo fue inicialmente sumamente caliente, esta era una razón suficiente por la cual dentro de él deberíamos poder encontrar algo de este calor. En 1965, los radio astrónomos Arno Penzias y Robert Wilson hicieron el descubrimiento de una radiación cósmica de fondo -270.425 grados Celsius, dentro del universo observable. Se ha considerado que esta radiación es el remanente que los científicos estaban buscando del Big Bang. Gracias a este descubrimiento ambos científicos ganaron el Premio Nobel de Física en 1978.

Y, por último, es considerado que la gran cantidad de elementos ligeros que se pueden encuentran en el universo observable del Hidrógeno y el Helio respaldan el modelo de orígenes del Big Bang. La evidencia del Big Bang incluye además que todas las galaxias se están alejando de nosotros y que cuanto más lejos está una galaxia, más rápido se aleja. Estas dos características mencionadas anteriormente están en las explosiones: los objetos que se mueven más rápido terminan más lejos de la explosión. Los científicos también han detectado una radiación cósmica de fondo de microondas. Esto se recibe de todas las partes que existen en el Universo y se cree que es el resultado del calor que quedó de la explosión original.

Qué problemas presenta la teoría del Big Bang

Viola la primera ley de la termodinámica, que nos explica que no se puede crear o destruir materia o energía. Los críticos de la teoría afirman que la teoría del Big Bang sugiere que el universo comenzó de la nada. Los defensores de la teoría del Big Bang dicen que tal crítica no está justificada por dos razones: primero porque el Big Bang no aborda la creación del universo, sino su evolución, y la segunda porque debido a que las leyes de la ciencia se descomponen a medida que nos acercamos a la creación del universo, no hay razón para creer que se aplicaría la primera ley de la termodinámica. También se cree que la formación de estrellas y galaxias viola la ley de la entropía, lo que sugiere que los sistemas de cambio se organizan menos a lo largo del tiempo. Astrofísicos y cosmólogos argumentan que los científicos han malinterpretado evidencia como el desplazamiento al rojo de los cuerpos celestes y la radiación cósmica de fondo de microondas.

Importancia

El Big Bang nos explica que el universo comenzó con toda la materia y la energía la cual se ha expandido desde entonces hasta la actualidad. Nos proporciona la base para explicar todo lo que vemos en la naturaleza hoy. Los hechos de la ciencia no pueden ser explicados por ninguna otra teoría.

Escrito por Gabriela Briceño V.

# data[].attributes.attachment_link.title
Teoría del Big Bang | Qué es, qué dice, características, historia, problemas

# data[].attributes.attachment_link.description
La teoría del Big Bang nos habla de un gran estallido que constituyó el momento en que de la nada surgió toda la materia que existe, o sea, es el inicio del Universo, por medio de una explosión que generó su expansión y creando el universo.

# data[].attributes.body
Maduro inicia unos ejercicios militares en la frontera y eleva la tensión con Colombia.

# data[].attributes.body
Y Doctor  recibió amenazas por dejar morir a una mujer. Le mandaron una corona a la casa y otra al trabajo .El 8 de junio dieron a entender las medias noticieros  De Barranquilla. Por esto el doctor no estará  laborando durante las  24 horas  del día de hoy 9 del mes 6.

# data[].attributes.body
La economía mundial  esta en crisis por la pandemia del covid-19.
El año 2020 ha sido un año catastrófico para todos los sectores económicos a nivel mundial, ya que debido a la pandemia la mayoría de negocios que le aportan a el sector económico han tenido que cerrar y han disminuido mucho las ventas.

# data[].attributes.body
Noviembre de 1985. Derrumbe de Armero, una niña quedo atrapada por 3 días

# data[].attributes.body
La noticia del hombre Afro Americano en Estados Unidos . Provocó manifestaciones por parte de los ciudadanos inconformes con lo sucedido .